極正弦（polar sine）是正弦函數的推廣。 其將正弦函數從原本只能計算平面角推廣到可以計算多胞形的頂角。 極正弦函數通常記為psin或polsin。 不同於一般的正弦，極正弦的輸入值並非是角度，而是能代表特定立體角的向量組。 令v1, ..., vn（n ≥ 1）為n維空間（ℝn）的非零歐幾里...

{\displaystyle 360^{\circ }n+270^{\circ }} ）时，该函数有极小值-1。正弦函数是奇函数，其图像于原点对称。 在半个最小正周期内，正弦函数有反函数，称为反正弦函数。 正弦的符号为 sin {\displaystyle \sin }...

極不會跟外加驅動場在同時間點轉向。若驅動場是一個正弦波，則此效應會產生一個平均直流極化。 光學整流是類比於電整流，一個將交流訊號轉換為直流訊號的過程，但它們並不是同一件事。一個二極體可以將正弦電場轉換為直流電流，而光整流則是將正弦電場轉換為直流極化。...

黃道與天赤道相交於兩點：春分点與秋分点（這兩點稱二分點）；而黃道對應的兩個幾何極是北黃極（在天龍座）、與南黃極 (在劍魚座)。 在黃道上與黃道平行的小圓稱黃緯，符號β，由黃道面向北黃極方向為正值（0°至90°），向南黃極方向則為負值。垂直黃道的經度稱黃經，符號為λ，由春分点起由西向東量度（0°至3...

物理和工程領域中，常會使用到正弦信號（例如交流電路分析），这时可以使用相量来简化分析。相量（英語：phasor）是振幅（A）、相位（θ）和频率（ω）均为非時變的正弦波的一个复数，是更一般的概念解析表示法的一个特例。而将正弦信号用複数表示後进行电路分析的方法称为相量法，而在相量图中利用向量表示正弦...

由於傅立葉轉換的物理意義，是將一段訊號表示為許多正弦波成分(sinusoid component)之疊加，現假設訊號的取樣率(sampling rate)為R，則Xm[k]可視為在第m個音框之中，頻率落在R⋅ k 附近的正弦波成分；而Xm[k]的強度就是這個正弦N波成分的振幅(amplitude)，它的平方就是這個正弦...

0}{\frac {\sin x}{x}}=1} 可以使用單位圓和夾擠定理來驗證。如果用洛必達法則來证明這個極限，那也就用這個極限證明了正弦的导数是餘弦，並因此在應用洛必達法則中使用正弦的導數是餘弦的事實，就是邏輯謬論中的循環論證了。第二個極限是： lim x → 0 cos ⁡ x − 1 x...

波峰是指横波在正交于传递方向上极大值。与之相对的极小值则被称为波谷。因为极小和极大只是取决于正交于传递方向上的坐标方向而言，故两者合称为极值。对于常见的正弦波来说，两者距离平均值（零相位）的绝对值相等。对于周期性的传递波（比如正弦波）来说，两者的差称为该波的振幅。 波峰 干涉...

锁相放大器是根据正弦函数的正交性原理工作的。具体来说，就是当一个频率为 ν {\displaystyle \nu } 的正弦函数与另一个频率为 μ {\displaystyle \mu } （ ν ≠ μ {\displaystyle \nu \neq \mu } ）的正弦...

由於馬克士威方程組在真空裡的線性性質，其解答可以分解為一集合的正弦波。將這集合的正弦波的疊加在一起，又可以形成原本的解答。這是傅立葉變換方法解析微分方程式的基礎概念。電磁波方程式的正弦波解的形式為 E ( r , t ) = E 0 cos ⁡ ( ω t − k ⋅ r...

在傅立葉分析中，激勵可以寫成多個正弦波的疊加。根據疊加原理，每個正弦波可以單獨分析計算出各自的反應，（反應本身也是一個正弦波，其頻率與激勵的頻率相同，但通常兩者的振幅、相位都不相同，反應的振幅、相位會有所改變。）對於原本激勵的響應是所有單獨正弦波的響應在時域的總和（或積分）。這些單獨正弦波都可以轉換為以複數運算。...