Wellenkonversion – Wikipedia

Als Wellenkonversion, Wellenumwandlung oder Modenkonversion wird die Aufspaltung einer einfallenden Welle an einer Grenzfläche in andere Wellentypen (Moden) bezeichnet.^[1][2]

Wellenkonversion tritt auf, wenn eine Welle auf eine Grenzfläche zwischen Materialien mit unterschiedlichen Impedanzen trifft und der Einfallswinkel nicht senkrecht zur Grenzfläche ist.^[3] Trifft also beispielsweise aus einem Fluid (z. B. Wasser oder Luft) eine longitudinale Körperschallwelle auf einen Festkörper (z. B. Stahlplatte), so wird diese in Abhängigkeit vom Einfallswinkel gewöhnlich gebrochen und reflektiert, lösen jedoch Teile der Energie eine Teilchenbewegung in Querrichtung aus, entsteht eine zweite Transversalwelle, die ebenfalls gebrochen und reflektiert werden kann. Das Snelliussches Brechungsgesetz kann formuliert werden als:^[3]

${\displaystyle {\frac {\sin {\theta }_{1}}{{V}_{L1}}}={\frac {\sin {\theta }_{2}}{{V}_{L2}}}={\frac {\sin {\theta }_{3}}{{V}_{S1}}}={\frac {\sin {\theta }_{4}}{{V}_{S2}}}}$

Das heißt, die einfallende Welle wird an der Grenzfläche in zwei verschiedene Wellentypen aufgespalten. Betrachtet man eine Welle, die auf eine Grenzfläche zweier verschiedener Festkörper (z. B. Aluminium und Stahl) einfällt, so spaltet sich zusätzlich auch der Wellentyp der reflektierten Welle auf.

Neben diesen einfachen Wellenkonversionen kann eine einfallende Welle auch in Oberflächenwellen umgewandelt werden. Strahlt man beispielsweise eine Longitudinalwelle in einem flacheren Winkel als den der Totalreflexion auf eine Grenzfläche, so wird diese zwar total reflektiert, aber zusätzlich wird eine Oberflächenwelle, ⁣⁣die entlang der Grenzschicht läuft, erzeugt. Die einfallende Welle wird also in reflektierte Longitudinal und Oberflächenwelle umgewandelt.

Im Allgemeinen sind Modenumwandlungen keine diskreten Vorgänge, d. h. es wird ein Teil der einfallenden Energie in verschiedene Wellentypen umgewandelt. Die Amplituden (Transmissionsfaktor, Reflexionsfaktor) der umgewandelten Wellen sind abhängig vom Einstrahlwinkel.^[4]

In der Seismik und Seismologie bezeichnet Wellenkonversion im Speziellen die Umwandlung zwischen P- und S-Wellen an Diskontinuitäten.^[5] Raumwellen werden beim Auftreffen auf eine Grenzschicht innerhalb der Erde reflektiert und gebrochen. Hierbei können an Grenzflächen sowohl P-Wellen in S-Wellen (PS-Welle) umgewandelt werden, als auch umgekehrt (SP-Welle).^[6] Hier gilt analog für eine einfallende P-Welle:

${\displaystyle {\frac {\sin {\theta }_{P1}}{{P}_{1}}}={\frac {\sin {\theta }_{P1}}{{PP}_{r}}}={\frac {\sin {\theta }_{P2}}{{PP}_{t}}}={\frac {\sin {\theta }_{S1}}{{PS}_{r}}}={\frac {\sin {\theta }_{S2}}{{PS}_{t}}}}$

Durch die Analyse der ursprünglichen und der umgewandelten Wellen können zusätzliche Informationen über den Untergrund, insbesondere aufgrund von unterschiedlichen Geschwindigkeiten (V_P/V_S), asymmetrischen Einfalls- und Reflexionswinkeln der Wellen und Amplitudenänderungen gewonnen werden.^[7]

Im Gegensatz zur Analyse der Reflexion von gewöhnlichen PP-Wellen ist die Analyse von PS-Wellen komplexer. Die Analyse erfordert mindestens dreimal so viele Messkanäle pro Station, Schwankungen in den Reflexionstiefen können zu erheblichen Analyseproblemen führen und das Sammeln, Kartieren und Binning von PS-Wellen Daten ist ebenfalls schwieriger. Die PS-Analyse kann jedoch zusätzliche Informationen liefern, die für die Erstellung eines dreidimensionalen Tiefenbildes von Gesteinsart, Struktur und Sättigungsgrad erforderlich sind. So deuten z. B. Änderungen von V_S/V_P Verhältnissen auf eine veränderte Lithologie und Porengeometrie hin.^[7]

Die Änderung der Amplituden durch Wellenkonversion kann durch die Zöppritz-Gleichungen (nach Karl Bernhard Zoeppritz, 1919) beschrieben werden.^[8] Im Falle einer einfallenden P-Welle gilt:^[2]

${\displaystyle \left[{\begin{array}{l}\mathrm {R} _{\mathrm {PP} }\\\mathrm {R} _{\mathrm {PS} }\\\mathrm {T} _{\mathrm {PP} }\\\mathrm {T} _{\mathrm {PS} }\end{array}}\right]=\left[{\begin{array}{cccc}-\sin \theta _{1}&-\cos \phi _{1}&\sin \theta _{2}&\cos \phi _{2}\\\cos \theta _{1}&-\sin \phi _{1}&\cos \theta _{2}&-\sin \phi _{2}\\\sin 2\theta _{1}&{\frac {\mathrm {V} _{\mathrm {P} 1}}{\mathrm {~V} _{\mathrm {S} }}}\cos 2\phi _{1}&{\frac {\rho _{2}\mathrm {~V} _{\mathrm {S} 2}^{2}\mathrm {~V} _{\mathrm {P} 1}}{\rho _{1}\mathrm {~V} _{\mathrm {S} }^{2}\mathrm {~V} _{\mathrm {P} 2}}}\cos 2\phi _{1}&{\frac {\rho _{2}\mathrm {~V} _{\mathrm {S} }\mathrm {V} _{\mathrm {P} 1}}{\rho _{1}\mathrm {~V} _{\mathrm {S} 1}^{2}}}\cos 2\phi _{2}\\-\cos 2\phi _{1}&{\frac {\mathrm {V} _{\mathrm {S} 1}}{\mathrm {~V} _{\mathrm {P} 1}}}\sin 2\phi _{1}&{\frac {\rho _{2}\mathrm {~V} _{\mathrm {P} 2}}{\rho _{1}\mathrm {~V} _{\mathrm {P} 1}}}\cos 2\phi _{2}&-{\frac {\rho _{2}\mathrm {~V} _{\mathrm {S} 2}}{\rho _{1}\mathrm {~V} _{\mathrm {P} 1}}}\sin 2\phi _{2}\end{array}}\right]^{-1}\left[{\begin{array}{c}\sin \theta _{1}\\\cos \theta _{1}\\\sin 2\theta _{1}\\\cos 2\phi _{1}\end{array}}\right]}$

R_PP, R_PS, T_PP und T_SS sind die Amplitudenkoeffizienten der reflektierten P- und S-, sowie der transmittierten P- und S-Wellen. 𝜃₁ ist der Einfallswinkel und 𝜃₂ = Brechungswinkel der P-Welle, 𝜙₁ ist der Winkel der reflektierten und 𝜙 2 Winkel der transmittierten S-Welle. Durch Umkehrung der Matrixform der Zoeppritz-Gleichungen erhält man die Koeffizienten als Funktion des Winkels.

Obwohl die vier Gleichungen für die vier Unbekannten gelöst werden können, vermitteln sie kein intuitives Verständnis dafür, wie die Reflexionsamplituden mit den jeweiligen Gesteinseigenschaften (Dichte, Geschwindigkeit usw.) variieren.^[9] Es wurden mehrere Versuche unternommen, Annäherungen an die Zoeppritz-Gleichungen zu entwickeln, die erfolgreichste dieser Annäherungen ist die von Shuey (1982), die davon ausgeht, dass die Poissonzahl die elastische Eigenschaft ist, die am hauptsächlich mit der Winkelabhängigkeit des Reflexionskoeffizienten zusammenhängt.^[2]

• Karl F. Graff: Wave Motion in Elastic Solids. Courier Dover Publications, 1975, ISBN 0-486-13957-3, S. 394 ff. (eingeschränkte Vorschau in der Google-Buchsuche). 
• Volker Deutsch, Michael Platte, Manfred Vogt: Ultraschallprüfung: Grundlagen und Industrielle Anwendungen. Springer DE, 1997, ISBN 3-642-59138-8, S. 86 ff. (eingeschränkte Vorschau in der Google-Buchsuche). 
• Josef Krautkrämer, Herbert Krautkrämer: Werkstoffprüfung mit Ultraschall. Springer-Verlag, 1975, ISBN 0-387-06901-1. 

1. ↑ A. M. Dee McDougall, Alan W. Hood: MHD mode conversion in a stratified atmosphere. 2008, doi:10.48550/ARXIV.0808.0145. 
2. ↑ ^{a b c} Brian H. Russell, David Gray, Daniel P. Hampson: Linearized AVO and poroelasticity. In: GEOPHYSICS. Band 76, Nr. 3, Mai 2011, ISSN 0016-8033, S. C19–C29, doi:10.1190/1.3555082 (seg.org [abgerufen am 11. Februar 2023]). 
3. ↑ ^{a b} Mode Conversion. In: Waves. Iowa State University, Center for Nondestructive Evaluation, abgerufen am 3. Februar 2023. 
4. ↑ Joseph L. Rose: Ultrasonic Waves in Solid Media. Cambridge University Press, 2004, ISBN 0-521-54889-6, S. 54 ff. (eingeschränkte Vorschau in der Google-Buchsuche). 
5. ↑ Raumwellen. In: Lexikon der Geowissenschaften. Spektrum, abgerufen am 3. Februar 2023. 
6. ↑ Registrierung von Erdbeben. KIT, 8. Juni 2021, abgerufen am 3. Februar 2023 (deutsch). 
7. ↑ ^{a b} T. Probert, J.P. Robinson, S. Ronen, R. Hoare, D. Pope, J. Kommedal, H. Crook, A. Law: Imaging Through Gas Using 4-Component, 3D Seismic Data: A Case Study From The Lomond Field. In: All Days. OTC, Houston, Texas 1. Mai 2000, S. OTC–11982–MS, doi:10.4043/11982-MS (onepetro.org [abgerufen am 3. Februar 2023]). 
8. ↑ Zöppritz-Gleichungen. In: Lexikon der Geowissenschaften. Spektrum, abgerufen am 11. Februar 2023. 
9. ↑ R. T. Shuey: A simplification of the Zoeppritz equations. In: GEOPHYSICS. Band 50, Nr. 4, April 1985, ISSN 0016-8033, S. 609–614, doi:10.1190/1.1441936 (seg.org [abgerufen am 11. Februar 2023]).