Mesón pseudoescalar , la enciclopedia libre

En física de altas energías, un mesón pseudoescalar es un mesón con espín total J igual a 0 y paridad impar (generalmente simblolizado como J^P = 0⁻ ). ^[1]​Se le puede comparar con el mesón escalar, de espín total 0 y paridad par. Los mesones pseudoescalares se observan comúnmente en la dispersión protón-protón y en la aniquilación protón-antiprotón. Unos ejemplos de mesnoes pseudoescalares son las partículas pion (π), kaón (K), eta (η) y eta prima (η'), cuyas las masas se conocen con gran precisión.

Los mesones vectoriales tienen los espines del quark y antiquark en sentido opuesto, y su momento angular orbital es cero, lo que da como resultado que J=0.

Los pseudoescalares son los mesones más estudiados y de los cuales hoy en día tenemos mejor comprensión.

Yukawa teorizó la existencia del pion en 1935, como un bosón responsable de la fuerza principal que transporta del potencial de Yukawa en las interacciones nucleares. ^[2]​ Este se observó en 1947 con aproximadamente la misma masa que predijo Yukawa. En las décadas de 1950 y 1960, los mesones pseudoescalares comenzaron a proliferar y finalmente se les fue organizando en octupletes según la llamada "vía óctuple" de Murray Gell-Mann. ^[3]​

Gell-Mann predijo además la existencia de una novena resonancia en el multiplete pseudoescalar, a la que originalmente llamó X. Esta partícula se encontró más tarde y ahora se la conoce como mesón eta prima. ^[4]​ La estructura del multiplete de mesones pseudoescalar, y también de los multipletes de bariones en estado fundamental, llevó a Gell-Mann (y a Zweig, de forma independiente) a crear el modelo de cuarks . ^[5]​

• Lista de mesones
• Mesón vectorial
• Bosón pseudoescalar

1. Qin, Wen; Zhao, Qiang; Zhong, Xian-Hui (3 de mayo de 2018). «Revisiting the pseudoscalar meson and glueball mixing and key issues in the search for pseudscalar glueball state». Physical Review D 97 (9): 096002. Bibcode:2018PhRvD..97i6002Q. S2CID 59272671. arXiv:1712.02550. doi:10.1103/PhysRevD.97.096002. 
2. ↑ Qin, Wen; Zhao, Qiang; Zhong, Xian-Hui (3 de mayo de 2018). «Revisiting the pseudoscalar meson and glueball mixing and key issues in the search for pseudscalar glueball state». Physical Review D 97 (9): 096002. Bibcode:2018PhRvD..97i6002Q. arXiv:1712.02550. doi:10.1103/PhysRevD.97.096002. 
3. ↑ Yukawa, H. (1935). «On the interaction of elementary particles». Proc. Phys.-Math. Soc. Jpn. 17 (48). 
4. ↑ Gell-Mann, M. (15 de marzo de 1961). The eightfold way: A theory of strong interaction symmetry. Pasadena, CA: California Inst. of Tech. doi:10.2172/4008239. TID-12608. 
5. ↑ Kupsc, Andrzej (2008). «What is interesting in eta and eta′ Meson decays?». AIP Conference Proceedings 950: 165-179. Bibcode:2007AIPC..950..165K. arXiv:0709.0603. doi:10.1063/1.2819029. 
6. ↑ Gell-Mann, M. (4 de enero de 1964). «A schematic model of baryons and mesons». Physics Letters 8 (3): 214-215. Bibcode:1964PhL.....8..214G. doi:10.1016/S0031-9163(64)92001-3. 

1. Yukawa, H. (1935). «On the interaction of elementary particles». Proc. Phys.-Math. Soc. Jpn. 17 (48). 
2. Gell-Mann, M. (15 de marzo de 1961). The eightfold way: A theory of strong interaction symmetry. Synchrotron Laboratory. Pasadena, CA: California Inst. of Tech. doi:10.2172/4008239. TID-12608. 
3. Kupsc, Andrzej (2008). «What is interesting in eta and eta′ Meson decays?». AIP Conference Proceedings 950: 165-179. Bibcode:2007AIPC..950..165K. S2CID 15930194. arXiv:0709.0603. doi:10.1063/1.2819029. 
4. Gell-Mann, M. (4 de enero de 1964). «A schematic model of baryons and mesons». Physics Letters 8 (3): 214-215. Bibcode:1964PhL.....8..214G. doi:10.1016/S0031-9163(64)92001-3.