Rotacional – Wikipédia, a enciclopédia livre

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Em cálculo vetorial, rotacional é um operador que calcula, em uma superfície infinitesimal, o quanto os vetores de um campo vetorial se afastam ou se aproximam de um vetor normal a esta superfície. Assim, o rotacional corresponde a uma transformação linear de um campo de vetores em um outro campo vetorial, ou seja, a cada ponto do espaço onde definimos o rotacional ele será dado por um vetor. Seu significado é empregado em diversos ramos da ciência, como eletromagnetismo e mecânica dos fluidos.

Campos vetoriais nos quais o rotacional é diferente de zero, são ditos campos de vórtice (vortex, em latim). Portanto, o campo de velocidades de um corpo em rotação é um campo de vórtice e o rotacional de um campo pode ser interpretado como uma "medida" da capacidade de giro deste campo.

Se o campo vetorial representa o campo de velocidades de um fluido, então o rotacional representará a circulação de um volume infinitesimal deste fluido por uma superfície. Neste caso, o módulo deste rotacional neste ponto dará o quanto a velocidade deste fluido gira e a direção deste rotacional será a da normal à superfície do giro, obedecendo-se a regra da mão direita.

Um campo vetorial cujo rotacional é zero é chamado de irrotacional. Os campos vetoriais conservativos, como aqueles dados pela Lei da Gravitação Universal e pela Lei de Coulomb, são campos irrotacionais; em outras palavras, nada girará sob a ação exclusiva destes campos.

Suponha que o campo vetorial descreve o campo de velocidade de um fluxo de fluido (como um grande tanque de líquido ou gás ) e uma pequena esfera está localizada dentro do fluido ou gás (o centro da esfera sendo fixado em um determinado ponto). Se a esfera tiver uma superfície áspera, o fluido que passa por ela a fará girar. O eixo de rotação (orientado de acordo com a regra da mão direita) aponta na direção da onda do campo no centro da esfera, e a velocidade angular da rotação é a metade da magnitude do rotacional neste ponto.^[1]

A curvatura do vetor em qualquer ponto é dada pela rotação de uma área infinitesimal no plano xy (para componente do eixo z da curvatura), plano zx (para componente do eixo y da curvatura) e plano yz (para o componente do eixo x da curvatura).^[1]

Dado um campo vetorial ${\displaystyle F(x,y,z)=(F_{x}(x,y,z),F_{y}(x,y,z),F_{z}(x,y,z))}$, seu rotacional será :

${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times F(x,y,z)={\begin{bmatrix}{\frac {\partial F_{z}}{\partial y}}-{\frac {\partial F_{y}}{\partial z}}\\\\{\frac {\partial F_{x}}{\partial z}}-{\frac {\partial F_{z}}{\partial x}}\\\\{\frac {\partial F_{y}}{\partial x}}-{\frac {\partial F_{x}}{\partial y}}\end{bmatrix}}}$

Outra forma de apresentar o vetor rotacional é através de um produto vetorial, calculável através da seguinte mnemônica:

${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times {\vec {F}}=\left|{\begin{matrix}{\vec {i}}&{\vec {j}}&{\vec {k}}\\&&\\{\frac {\partial }{\partial x}}&{\frac {\partial }{\partial y}}&{\frac {\partial }{\partial z}}\\&&\\F_{x}&F_{y}&F_{z}\end{matrix}}\right|}$

Ou, ainda, em sua forma expandida:

 ${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times {\vec {F}}={\biggl (}{\partial  \over \partial y}F_{z}-{\partial  \over \partial z}F_{y}{\biggr )}{\widehat {i}}\ +{\biggl (}{\partial  \over \partial z}F_{x}-{\partial  \over \partial x}F_{z}{\biggr )}{\widehat {j}}\ +{\biggl (}{\partial  \over \partial x}F_{y}-{\partial  \over \partial y}F_{x}{\biggr )}{\widehat {k}}}$ 

Essas formas de apresentar o Rotacional de uma função valem apenas para funções vetoriais escritas em coordenadas retangulares.

${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times {\vec {F}}={\frac {1}{\rho }}\left|{\begin{matrix}{\vec {\rho }}&\rho {\vec {\phi }}&{\vec {z}}\\&&\\{\frac {\partial }{\partial \rho }}&{\frac {\partial }{\partial \phi }}&{\frac {\partial }{\partial z}}\\&&\\F_{\rho }&\rho F_{\phi }&F_{z}\end{matrix}}\right|}$

$${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times {\vec {F}}={\frac {1}{r^{2}sen\theta }}\left|{\begin{matrix}{\vec {r}}&rsen\theta {\vec {\phi }}&r{\vec {\theta }}\\&&\\{\frac {\partial }{\partial r}}&{\frac {\partial }{\partial \phi }}&{\frac {\partial }{\partial \theta }}\\&&\\F_{r}&rsen\theta F_{\phi }&rF_{\theta }\end{matrix}}\right|}$$

Como já dito, o rotacional pode ter sua representação física relacionada à capacidade de giro que uma parte infinitesimal de um campo vetorial apresenta. Apesar disso, sua visualização pode ser muito difícil, então, para auxiliar, deve-se imaginar um campo vetorial qualquer, tomando como exemplo a função F(x,y)= -yi +xj . Dado o campo vetorial, pode-se imaginar ele como sendo a representação de um recipiente com água que está escoando para seu centro, como se tivesse um ralo de saída. Apesar da imagem ser ilustrativa, as flechas indicam o sentido e a intensidade do movimento da água.

Então é colocado um disco dentro da água, e este disco tem um "Norte", que consiste no seu sentido de orientação. Ao ser colocado dentro do campo vetorial, o disco começa a se movimentar de forma circular, acompanhando o deslocamento da água, mas sem mudar seu sentido e direção de orientação original, isto é, mantendo seu "Norte" apontado para a mesma direção. Este campo é dado como irrotacional, em função do disco não mudar a posição em relação a seu próprio eixo.

Agora imagine que outro disco é colocado dentro da água, só que desta vez, o centro do disco começa a se movimentar e girar no seu próprio eixo, isto é, ao longo do seu movimento, seu "Norte" muda de sentido e direção. Esta capacidade do disco de girar ao longo do movimento pode ser interpretada como o rotacional do campo vetorial.^[2]

O rotacional pode ser obtido através da regra da mão direita, em que se posicionam os 4 dedos acompanhando o movimento de giro do disco, e por consequência, o polegar acaba apontando na direção do rotacional. No caso do disco, utilizando a regra, conclui-se que o rotacional está apontando para o eixo k positivo, isto é, para fora da tela.

Para o campo F(x,y) dado, tem-se o rotacional:

${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times {\vec {F}}=\left|{\begin{matrix}{\vec {i}}&{\vec {j}}&{\vec {k}}\\&&\\{\frac {\partial }{\partial x}}&{\frac {\partial }{\partial y}}&{\frac {\partial }{\partial z}}\\&&\\-y&x&0\end{matrix}}\right|}$

Calculando-se então o determinante, chega-se à expressão:

${\displaystyle det=\left({\frac {\partial }{\partial y}}\cdot 0-{\frac {\partial }{\partial z}}\cdot x\right){\hat {i}}+\left({\frac {\partial }{\partial z}}\cdot (-y)-{\frac {\partial }{\partial x}}\cdot 0\right){\hat {j}}+\left({\frac {\partial }{\partial x}}\cdot x-{\frac {\partial }{\partial y}}\cdot (-y)\right){\hat {k}}}$

Calculando as derivadas, tem-se então:

${\displaystyle det=(0-0){\hat {i}}+(0-0){\hat {j}}+(1+1){\hat {k}}}$

Por fim, o rotacional deste campo resulta no vetor ${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times {\vec {F}}=(0){\hat {i}}+(0){\hat {j}}+(2){\hat {k}}}$, o que confirma a regra da mão direita utilizada para verificar a direção do vetor, resultando no sentido positivo.

Sejam as funções vetoriais diferenciáveis ${\displaystyle {\vec {F}}}$= ${\displaystyle {\vec {F}}(x,y,z)}$ e ${\displaystyle {\vec {G}}}$= ${\displaystyle {\vec {G}}(x,y,z)}$, e as funções escalares diferenciáveis ${\displaystyle f=f(x,y,z)}$ e ${\displaystyle g=g(x,y,z)}$, pode-se obter algumas identidades matemáticas do Rotacional:

1. ${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times ({\vec {F}}+{\vec {G}})={\vec {\nabla }}\times {\vec {F}}+{\vec {\nabla }}\times {\vec {G}}}$
2. ${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times (f{\vec {F}})=({\vec {\nabla }}f)\times {\vec {F}}+f*({\vec {\nabla }}\times {\vec {F}})}$
3. ${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times ({\vec {\nabla }}f)={\vec {0}}}$
4. ${\displaystyle {\vec {\nabla }}*({\vec {\nabla }}\times {\vec {F}})=0}$
5. ${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times ({\vec {\nabla }}\times {\vec {F}})={\vec {\nabla }}({\vec {\nabla }}*{\vec {F}})-{\vec {\nabla }}^{2}{\vec {F}}}$
6. ${\displaystyle {\vec {\nabla }}\times ({\vec {F}}\times {\vec {G}})=({\vec {G}}*{\vec {\nabla }}){\vec {F}}-{\vec {G}}({\vec {\nabla }}*{\vec {F}})-({\vec {F}}*{\vec {\nabla }}){\vec {G}}+{\vec {F}}({\vec {\nabla }}*{\vec {G}})}$

Na identidade 1 pode-se constatar que o rotacional da soma é a soma dos rotacionais. Pode-se também constatar que o divergente de um rotacional é zero (escalar), na identidade 4. Uma identidade muito útil e importante no estudo de campos rotacionais é a identidade 3, em que está sendo afirmado basicamente que o rotacional de um campo gradiente, ou campo conservativo, resulta no vetor nulo, isto é, não apresenta possibilidade de giro. Esta identidade é de extrema importância, pois demonstra que todos os campos conservativos são irrotacionais.^[2]

Dois vetores correspondem à potência exterior Λ²V ; na presença de um produto interno, em coordenadas são as matrizes assimétricas, que são geometricamente consideradas como a álgebra de Lie ortogonal especial ${\displaystyle {\mathfrak {so}}}$(V) de rotações infinitesimais. Isso tem (n
2) = 12n(n − 1) dimensões, e permite interpretar o diferencial de um campo vetorial como as suas rotações infinitesimais. Apenas em 3 dimensões (ou trivialmente em 0 dimensões) faz n = 12n(n − 1), que é o caso mais elegante e comum. Em 2 dimensões, o rotacional de um campo vetorial não é um campo vetorial, mas uma função, já que as rotações bidimensionais são dadas por um ângulo (um escalar - uma orientação é necessária para escolher se se conta as rotações no sentido horário ou anti-horário como positivas); este não é o divergente, mas sim perpendicular a ele. Em 3 dimensões, o rotacional de um campo vetorial é um campo vetorial, como é familiar (nas dimensões 1 e 0, o rotacional de um campo vetorial é 0, porque não há 2 vetores não triviais), enquanto em 4 dimensões o rotacional de um campo vetorial é, geometricamente, em cada ponto um elemento da álgebra de Lie 6-dimensional ${\displaystyle {\mathfrak {so}}}$(4) .^[3]

O rotacional de um campo vetorial tridimensional que só depende de 2 coordenadas (digamos x e y) é simplesmente um campo vetorial vertical (na direção z) cuja magnitude é a curvatura do campo de vetores bidimensionais.

Considerar o rotacional como um campo de 2 vetores (um tensor antissimétrico) foi usado para generalizar o cálculo vetorial e a física associada a dimensões superiores. ^[3]

• Gradiente
• Divergência
• Nabla
• Produto vetorial

Referências

• Spiegel, M. & Abellanas, L.: "Fórmulas y tablas de matemática aplicada", Ed. McGraw-Hill, 1988. ISBN 84-7615-197-7.
• Gibbs, Josiah Willard; Wilson, Edwin Bidwell (1901), Vector analysis
• Generalizing Cross Products and Maxwell's Equations to Universal Extra Dimensions, A.W. McDavid, C.D. McMullen, 2006